pKa（初級撞出原子PKA）

撞擊模型

如果，在轟擊時(shí)，他們獲得的能量超過(guò)閾值的能量埃德原子只能流離失所。同樣地，當一個(gè)移動(dòng)原子與靜止原子碰撞時(shí)，兩者的原子將具有比埃德能量更大碰撞后僅當原始運動(dòng)原子有一個(gè)能量超過(guò)2ED。因此，只播放與能量大于2ED可以繼續置換多個(gè)原子和增加位移原子的總數量。情況下的初級撞出原子確實(shí)具有足夠的能量以置換進(jìn)一步原子，同樣道理保持為任何隨后移位原子。

在任何情況下，大多數移位原子離開(kāi)晶格位置具有能量不超過(guò)兩次或三次埃德更多。這樣的原子會(huì )碰撞另一原子，大約每意味著(zhù)原子間距離行駛，平均碰撞過(guò)程中丟失一半的能量。假設已放緩至1 EV為動(dòng)能的原子成為被困在間隙位置，取代原子通常會(huì )被困住不超過(guò)幾個(gè)原子間距離他們留下的空缺。

有用于初級撞出原子的能量幾種可能，并且這些導致不同形式的損害。在電子或伽瑪射線(xiàn)轟擊的情況下，初級撞出原子通常不具有足夠的能量以置換出更多的原子。所造成的損害是由隨機分布的Frenkel缺陷的，通常是用一個(gè)距離不大于所述間隙和空位之間四個(gè)或五個(gè)原子間距離以上。當初級撞出原子從轟擊的電子接收能量大于版，它們能夠置換原子的位置，以及一些弗倫凱爾缺陷成為間隙原子的基團與相應的空位，在彼此的少數原子間距離。在轟炸中被快速移動(dòng)的原子或離子的情況下，空位和間隙原子團廣沿線(xiàn)產(chǎn)生的原子或離子的軌道隔開(kāi)。作為原子減慢，斷面制造的初級撞出原子增大，導致空位和間隙的組集中在軌道的末端

損傷模型

甲熱峰是在其中一個(gè)運動(dòng)粒子加熱通過(guò)固體圍繞其軌道為10-12 s量級的時(shí)間的材料的區域。在其路徑中，初級撞出原子可以產(chǎn)生類(lèi)似的加熱和急冷的金屬，導致弗倫凱爾缺陷的效果。一種熱尖峰不會(huì )持續足夠長(cháng)的時(shí)間，以允許所述的Frenkel缺陷退火。

提出了重元素的快速中子轟擊一個(gè)不同的模式稱(chēng)為置換秒殺。具有高能量的初級撞出原子，受影響的區域被加熱到的溫度高于材料的熔點(diǎn)，而不是考慮個(gè)別碰撞，影響了整個(gè)體積可以被認為“融化”的時(shí)間很短。 “融化”和“液體”的字用于這里比較勉強，因為它是不明確的，在如此高的溫度和壓力的材料是否將是液體或稠密氣體。一旦融化，前間隙和空位成為“密度波動(dòng)，”因為周?chē)母顸c(diǎn)不再存在于液體。在熱峰的情況下，溫度不高到足以保持液體狀態(tài)足夠長(cháng)的密度波動(dòng)放松和原子間的交流發(fā)生。一種快速“淬火”效應導致空位 - 間隙對，堅持整個(gè)融化和再固化。朝向初級撞出原子的路徑的終點(diǎn)，能量損失的速率變得足夠高以升溫材料以及其熔點(diǎn)以上。而材料被熔化，原子交換發(fā)生如由從密度波動(dòng)局部應變的松弛發(fā)起的原子的隨機運動(dòng)的結果。此釋放儲存的能量轉移到這些菌株中，即使高引發(fā)溫度，保持液體狀態(tài)之后短暫最波動(dòng)消失的密度。在此期間，湍流運動(dòng)繼續，使得在再凝固，大部分的原子將占據新晶格點(diǎn)。這些區域被稱(chēng)為位移尖峰，它不同于熱峰值，不保留Frenkel缺陷。

根據這些理論，應該有兩個(gè)不同的區域，每個(gè)保持一個(gè)不同形式的損壞，沿初級撞出原子的路徑。甲熱峰應發(fā)生在路徑的較早部分，而這種高能量的區域保留空位間質(zhì)性對。應該有朝向路徑，低能量區域的端部，其中原子已經(jīng)被移動(dòng)到新的晶格位置，但沒(méi)有空位 - 間隙對保留的位移尖峰。